Løft koefficient

Efternavn

Løft koefficient, løft koefficient

c_{\mathrm {a} }

{\ displaystyle c _ {\ mathrm {a}}}

c _ {{\ mathrm a}}

dimension

dimensionsløs

definition

c_{\mathrm {a} }={\frac {F_{\mathrm {a} }}{q\,A}}.

{\ displaystyle c _ {\ mathrm {a}} = {\ frac {F _ {\ mathrm {a}}} {q \, A}}.}

c _ {{\ mathrm a}} = {\ frac {F _ {{\ mathrm a}}} {q \, A}}.

$F_{\mathrm {a} }$ ${\ displaystyle F _ {\ mathrm {a}}}$ $F _ {{\ mathrm a}}$	Opdrift
$q$ ${\ displaystyle q}$ $q$	Rygpres
$EN.$ ${\ displaystyle A}$ $EN.$	Referenceområde

anvendelsesområde

Dynamisk løft

Løftekoefficienten eller løftkoefficienten er en dimensionsløs koefficient til det dynamiske løft i et legeme, omkring hvilket en væske strømmer. Det er en vigtig parameter i karakteriseringen af profiler i væskemekanik . For biler er liftkoefficienten en af seks koefficienter. B. bestemmes i vindtunnelen. I formler i det tysktalende område bruges forkortelsen normalt til liftkoefficienten $c_{\mathrm {a} }$ ${\ displaystyle c _ {\ mathrm {a}}}$ $c _ {{\ mathrm a}}$ valgt. Det er almindeligt i engelske tekster $c_{\mathrm {l} }$ ${\ displaystyle c _ {\ mathrm {l}}}$ $c _ {{\ mathrm l}}$ ( l til lift ) eller $c_{\mathrm {z} }$ ${\ displaystyle c _ {\ mathrm {z}}}$ $c _ {{\ mathrm z}}$ .

Løftekoefficienten er en særlig form for tværgående drivkoefficient $c_{\mathrm {F} }$ ${\ displaystyle c _ {\ mathrm {F}}}$ ${\ displaystyle c _ {\ mathrm {F}}}$ eller $c_{\mathrm {q} }$ ${\ displaystyle c _ {\ mathrm {q}}}$ ${\ displaystyle c _ {\ mathrm {q}}}$ . ^[1] ^[2] ^[3] En opdriftskoefficient kan bestemmes eksperimentelt for alle aflange legemer med alle tværsnit, mod hvilke væsker strømmer. ^[2]

Løftekoefficienterne vises grafisk afhængigt af angrebsvinklen $\beta$ ${\ displaystyle \ beta}$ $\ beta$ for eksempel at vurdere de tværgående bølger af iskolde luftledninger ( line galop ) eller broruter (engelsk: Galloping ; eksempel: " Galloping Gertie "). ^[2]

Løftekoefficienten skyldes løftekraften $F_{\mathrm {a} }$ ${\ displaystyle F _ {\ mathrm {a}}}$ $F _ {{\ mathrm a}}$ , normaliseret til det dynamiske tryk $q$ ${\ displaystyle q}$ $q$ og området $EN.$ ${\ displaystyle A}$ $EN.$ referenceområdet; Den fløj overflade vælges som referencefladen for profiler og forreste overflade for køretøjer:

c_{\mathrm {a} }={\frac {F_{\mathrm {a} }}{q\,A}}.

{\ displaystyle c _ {\ mathrm {a}} = {\ frac {F _ {\ mathrm {a}}} {q \, A}}.}

c _ {{\ mathrm a}} = {\ frac {F _ {{\ mathrm a}}} {q \, A}}.

Løftekoefficienten er som andre aerodynamiske koefficienter, f.eks. B. trækkoefficienten afhængigt af kroppens orientering i strømmen, udtrykt ved angrebsvinklen. Forholdet mellem løfte- og træk -koefficienten afhængigt af angrebsvinklen er givet af polardiagrammet , som adskiller sig væsentligt for forskellige profilformer.

Reduktion i den endelig lange fløj

Oplysningerne i en profilpolar kan overføres direkte til en uendelig lang fløj med denne profil. For en endelig fløj skal vingespidsens indflydelse imidlertid også tages i betragtning. Fordi i den yderste ende af en vinge reducerer tværstrømme trykforskellen mellem top og bund længere inde i vingen, hvilket betyder et mindre dynamisk løft. Krydsstrømmen forårsager også spidshvirvelen .

Løftekoefficienten for en rigtig vinge er derfor mindre end angivet i polar. Jo længere vingen i forhold til dens dybde (dvs. jo større dens aspektforhold ) er, jo tættere kommer vingen til koefficienten for en uendelig lang vinge. Liftkoefficienten $c_{\mathrm {a} ,{\text{endlich}}}$ ${\ displaystyle c _ {\ mathrm {a}, {\ tekst {endelig}}}}$ $c _ {{{\ mathrm a}, {\ tekst {endelig}}}}$ af en endelig lang vinge med strækning $\Lambda$ ${\ displaystyle \ Lambda}$ $\ Lambda$ kan tilnærmes som følger af liftkoefficienten $c_{\mathrm {a} ,{\text{unendlich}}}$ ${\ displaystyle c _ {\ mathrm {a}, {\ text {uendelig}}}}$ $c _ {{{\ mathrm a}, {\ text {infinity}}}}$ beregne en uendelig lang vinge:

c_{\mathrm {a} ,{\text{endlich}}}={\frac {\Lambda }{\Lambda +2}}\,c_{\mathrm {a} ,{\text{unendlich}}}

{\ displaystyle c _ {\ mathrm {a}, {\ text {finite}}} = {\ frac {\ Lambda} {\ Lambda +2}} \, c _ {\ mathrm {a}, {\ text { uendelig}}}}}

c _ {{{\ mathrm a}, {\ text {finite}}}} = {\ frac {\ Lambda} {\ Lambda +2}} \, c _ {{{\ mathrm a}, {\ text { uendelig}}}}}

Weblinks

FMSG Alling: EWD, langsgående stabilitet og alt det der ( erindring af 28. oktober 2009 i internetarkivet ); Grundlæggende del 1
FMSG Alling: EWD, langsgående stabilitet og alt det der - Del 1, afsnit "Udskiftningsbillede til en vinge", formel 1a

Individuelle beviser

^ Peter Kurzweil: Vieweg -enhedens leksikon: termer, formler og konstanter fra naturvidenskab, teknologi og medicin . 2. udvid. u. handle. Udgave. Springer, Braunschweig 2000, ISBN 978-3-322-83212-2 , doi : 10.1007 / 978-3-322-83211-5 .
↑ ^a ^b ^c Robert Gasch, Klaus Knothe: Diskrete Systeme (= strukturel dynamik . Nr. 1 ). 2. udgave. Springer, Berlin / Heidelberg 2012, ISBN 978-3-540-88976-2 , s. 13–16 , doi : 10.1007 / 978-3-540-88977-9 ( google.de [adgang 20. december 2018] begrænset forhåndsvisning).
↑ Florian Ettlinger: Sejlads med reklamesøjlen - Den ideelle rotationshastighed for Flettner -rotoren . (PDF) I: Young Science . Nr. 104, 2015, s. 16-23.

[Vieweg-1] Peter Kurzweil: Vieweg -enhedens leksikon: termer, formler og konstanter fra naturvidenskab, teknologi og medicin . 2. udvid. u. handle. Udgave. Springer, Braunschweig 2000, ISBN 978-3-322-83212-2 , doi : 10.1007 / 978-3-322-83211-5 .

[Galloping-2] Robert Gasch, Klaus Knothe: Diskrete Systeme (= strukturel dynamik . Nr. 1 ). 2. udgave. Springer, Berlin / Heidelberg 2012, ISBN 978-3-540-88976-2 , s. 13–16 , doi : 10.1007 / 978-3-540-88977-9 ( google.de [adgang 20. december 2018] begrænset forhåndsvisning).

[JuForschtEttlinger-3] Florian Ettlinger: Sejlads med reklamesøjlen - Den ideelle rotationshastighed for Flettner -rotoren . (PDF) I: Young Science . Nr. 104, 2015, s. 16-23.

[1]

[2]

[3]